二極管反向恢復過程全解及反向恢復時間定義

反向恢復時間

二極管反向恢復過程，現代脈沖電路中大量使用晶體管或二極管作為開關, 或者使用主要是由它們構成的邏輯集成電路。而作為開關應用的二極管主要是利用了它的通(電阻很小)、斷(電阻很大) 特性, 即二極管對正向及反向電流表現出的開關作用。二極管和一般開關的不同在于,“開”與“關”由所加電壓的極性決定, 而且“開”態(tài)有微小的壓降Vf,“關”態(tài)有微小的電流I0。當電壓由正向變?yōu)榉聪驎r, 電流并不立刻成為(-I0) , 而是在一段時間ts 內, 反向電流始終很大, 二極管并不關斷。

經過ts后, 反向電流才逐漸變小, 再經過tf 時間, 二極管的電流才成為(-I0) , 如圖1 示。ts 稱為儲存時間,tf 稱為下降時間。tr=ts+tf 稱為反向恢復時間, 以上過程稱為反向恢復過程。

二極管反向恢復過程

這實際上是由電荷存儲效應引起的, 反向恢復時間就是存儲電荷耗盡所需要的時間。該過程使二極管不能在快速連續(xù)脈沖下當做開關使用。如果反向脈沖的持續(xù)時間比tr 短, 則二極管在正、反向都可導通, 起不到開關作用。因此了解二極管反向恢復時間對正確選取管子和合理設計電路至關重要。

開關從導通狀態(tài)向截止狀態(tài)轉變時，二極管或整流器在二極管阻斷反向電流之前需要首先釋放存儲的電荷，這個放電時間被稱為反向恢復時間,在此期間電流反向流過二極管。即從正向導通電流為0時到進入完全截止狀態(tài)的時間。

反向恢復過程，實際上是由電荷存儲效應引起的，反向恢復時間就是正向導通時PN結存儲的電荷耗盡所需要的時間。假設為Trr，若有一周期為T1的連續(xù)PWM波通過二極管，當Trr>T1時，二極管反方向時就不能阻斷此PWM波，起不到開關作用。二極管的反向恢復時間由Datasheet提供。反向恢復時間快使二極管在導通和截止之間迅速轉換，可獲得較高的開關速度，提高了器件的使用頻率并改善了波形。

二極管反向恢復過程全解

一、二極管從正向導通到截止有一個反向恢復過程

二極管反向恢復過程

在上圖所示的硅二極管電路中加入一個如下圖所示的輸入電壓。在0―t1時間內，輸入為+VF，二極管導通，電路中有電流流通。

二極管反向恢復過程

設VD為二極管正向壓降（硅管為0.7V左右），當VF遠大于VD時，VD可略去不計，則

二極管反向恢復過程

在t1時，V1突然從+VF變?yōu)?VR。在理想情況下，二極管將立刻轉為截止，電路中應只有很小的反向電流。但實際情況是，二極管并不立刻截止，而是先由正向的IF變到一個很大的反向電流IR=VR／RL，這個電流維持一段時間tS后才開始逐漸下降，再經過tt后，下降到一個很小的數值0.1IR，這時二極管才進人反向截止狀態(tài)，如下圖所示。

二極管反向恢復過程

通常把二極管從正向導通轉為反向截止所經過的轉換過程稱為反向恢復過程。其中tS稱為存儲時間，tt稱為渡越時間，tre=ts+tt稱為反向恢復時間。由于反向恢復時間的存在，使二極管的開關速度受到限制。

二、產生反向恢復過程的原因—電荷存儲效應

產生上述現象的原因是由于二極管外加正向電壓VF時，載流子不斷擴散而存儲的結果。當外加正向電壓時Ｐ區(qū)空穴向Ｎ區(qū)擴散，Ｎ區(qū)電子向Ｐ區(qū)擴散，這樣，不僅使勢壘區(qū)（耗盡區(qū)）變窄，而且使載流子有相當數量的存儲，在Ｐ區(qū)內存儲了電子，而在Ｎ區(qū)內存儲了空穴，它們都是非平衡少數載流于，如下圖所示。

二極管反向恢復過程

空穴由Ｐ區(qū)擴散到Ｎ區(qū)后，并不是立即與Ｎ區(qū)中的電子復合而消失，而是在一定的路程LP（擴散長度）內，一方面繼續(xù)擴散，一方面與電子復合消失，這樣就會在LP范圍內存儲一定數量的空穴，并建立起一定空穴濃度分布，靠近結邊緣的濃度最大，離結越遠，濃度越小。正向電流越大，存儲的空穴數目越多，濃度分布的梯度也越大。電子擴散到Ｐ區(qū)的情況也類似，下圖為二極管中存儲電荷的分布。

二極管反向恢復過程